0000002210 00000 n 0000001783 00000 n endstream endobj 691 0 obj <> endobj 692 0 obj <> endobj 693 0 obj <>stream 0000000016 00000 n 3.1.2 対流熱伝達率と境界層 ニュー ト冷却法則トンの 冷却法則 (Newton’s law of cooling) qhT T ()w f (3 1)(3.1) h (W/(m K))2 :熱伝達率(heat transfer coefficient) T 伝熱面温度(表面温度) w Tf :流体温度 熱伝達のよさを表す係数 0000001698 00000 n 200 21 hޔUkLSg~�sza\zZ8� %PDF-1.5 %���� 0000002063 00000 n 0000006666 00000 n endstream endobj startxref 0000007669 00000 n %PDF-1.4 %���� 強制対流熱伝達の基礎 図1のように,速度 u∞, 温度 T∞ の一様流中に,温度 T wの半無限平板が流れに平行に 置かれている場合を考える.このとき, 2 次元のデカルト座標系において,境界層近 0000003698 00000 n 0000009367 00000 n 0000001924 00000 n はじめに熱伝達率とは、対流熱伝達の記事でもご紹介した通り、技術的係数です。この記事では、熱伝達率の代表値(水)一覧 と 熱伝達率の求め方について説明します!その前に!皆さま、熱伝導率と熱伝達率の違いはお分かりでしょうか。意外と両者がごっちゃ xref 200 0 obj <> endobj ^��(�Gжꚏ{�4\r`U�Ak-�v:��y�x.�C��&��v�lu:pW��ޥb�_f���� X��ò�k�j"��n�;wT��C���=Z�zv�e��b��lboݴO޹-,x���Й��'�e�9�X��62C5��ij؆��l�\�!w~J�q�s�.� ��=/�x�#t�~f��d���^3�}�$���;����MwU:���> 7���Q�vo�������~�t�^sc��)�`��h���n9_��1 F��Y3v��2��&�:�߈Q��:�����}�0ϸ��T���`�]�U֢�����-�?���$�>�K�q1@E?=�])� ��蛍�WX�N��7��?�v�9xd�*�1�t�q�{�m�-��"�� <> 熱伝達率を高める方法 流体の種類/ 状態 熱伝達率h (W/m2K) 気体/ 強制対流 20 ~500 液体/ 強制対流 300 ~10000 沸騰・凝縮 3000 ~100000 ・流れを乱流化する ・流れのはく離・再付着の利用 ・流速を高める h A 1 熱伝達の熱抵抗: 事例(薄型流路内の伝熱促進) u m,T 0 790 0 obj <>/Filter/FlateDecode/ID[<22517677C0F16343A4C1FB27336C75FA>]/Index[690 133]/Info 689 0 R/Length 297/Prev 1092837/Root 691 0 R/Size 823/Type/XRef/W[1 3 1]>>stream �A�j$ˬ-��"��8�J�N�X�@l����%�%&�Jv�d6�N�l�Ԕ����#�G+������0�-m�۩���WNTm�����0�S�c��@]�M�R&_�R���m�U��ͮKGHD(��1uh�J�p�֜�. 0000078563 00000 n 220 0 obj <>stream h޴XmoE> $��}l������"兤�Z��H�|��Gb�Ⱦ��������Nk��u�3;�3����������H �� D��ZF `x O �@�"��`�*�l-X�� ,;I ��q ��X��X�^�"HX�� ,StA�r�t��� ���"i���@��P��s,�����7(Y��ʋ�|�?�w )�Q�!A2;����N��R'8f�K�k����N��^'8f�����$h�lv�aF;�2�Ip�� &9�����?~h��m��c��'��j٢q2�L9 �L4���e�S�Qݶ�z��#�f���*\�����s�^ݍ��*G�W��Ж�E}ߜ�?�������?�; %%EOF �%T�66� '�M���*�u��ح}�*]2?���f83�jX`K�DY�;���$(���^�O���a��eS��t8��!�d2v�_o n]��v�'��]�;Rvl{ԐȚ�-�{z����TW���'Ū�z�. %PDF-1.5 h�ԒM+�a��sƫw�̊�$��+6����F���J�R��|�+J�&%6LI�S찴ǜ�L����>�����$2 *�oeޘ�qn�Ŋ1;2veTG��_���m� ,q�:IN�zn�w����p�8��>��)����y����*���`֢Z��� �7�%�_gr��=�$W�L�w�������g�1���L�N9�i�I��X����㝤rl��u����ˮ�1��3< �k�%�=��\���y�~#v>R��7�����owE��G�����m~���N���&��G��ۯ TM> �z��c hr&XAg��t>� :pcr/$��'�ًlLQ4٧"�O�h\�E�[C4��hD���. 0000000716 00000 n �k�Mӵ6� �3C��������}e�AA��C�8����>W�@�" �}>�Z U��zJA�E'Y���X�p��&�r;T�*=@UDhQA�TD�(P��D�b�l15K��Y���-Y���%��朜�{��_�} 3A����m��\ �R�ջ 0000078880 00000 n 0000081663 00000 n |-� �/�)��W�z7�hv�I�(~��/�>D���6�C^�@��:�>��K��/N �B����㰧i N%-�&䁕X���ɒ��ɒT�@1 'y �Ӌ��r����/�6��� @ �v��z��o �n� startxref 0 0 trailer « E w ¬ Ì Å Ì Tw Tf Q h 図2: 固体表面と流体の間の熱移動現象 ここで,yは固体表面に垂直な座標であり,添字solid, fluid, surface はそれぞれ,固体,流 体,固体表面を表す.式(7)の関係は熱流束q(あるいは熱伝達率h)を実験や数値シミュー レションの結果から求める際によく用いられる. b��U���ur�@����Y�O��` stream 0000002885 00000 n 0000002288 00000 n 0000003003 00000 n �M�[Ӥ>U9�bͲ��Ώb�Leyf�[�S�[7Ǵ$��_���-ހ�Y�-�6��4�dN��5�E���M>d!v���h�4���U[V]�sG��� FM�N�d2;�=u��z.נ��e�7���[�hK��W� ��m2�njIf0��lu�Fg[��yρ:��� .�V�Yv���p���u\�J���un���aeMffϑ�Nj ,�T���':O����5���,�2]gY�x��T x��[���Q�Zi��'blĺpI��;��C� �+vd��#N�3/)68�����& � � I����_Uϣ{vN���H��Nw�TUWU׫{LE%�T����ν�3����M�{���ɃI�4����ν��{x>L����ɽrj����]y�ߛl?�����{�Wj��nLD%������)zX��D�W�2��`��d�d�e�v�D{7j�N�w�ڻq{��ޭ�w�ۻ��;RH��k{/I�!I�J��Ž��$I����+�3��ԏ�M�2��{7'{WA����Sc�!���i���y�`"MS륨��J�%��>�������pϫJ� s6J�0uQT�/,Fi�'��P�8�r��[E�M�/�ʙ�_.�l2*R�l'z����}��̂�g��jg�t|�,eԲ�������r�G�l�� @�J��ۣ���|���|�B�vZNM�YhR�|ԎWV��Q1'�[5�Օ]%�%@��}���O�?�1~��-g*�ʱ��*��/������7/^]��Z�t�&�:�����6����������_��Y5~��SkB*��N�����n8��!�R�c��&�X��0L���W0��E��.�7 �q�zkr���G���a�m�V��P=y��i��toΨhCV۩ GFp�� oh���i��P�Ŕ.G"�Ҷ�.i�c;3�V��0cޘi�B�=f�(@&!>E���G4��]$�{�NY��Ld�&�ٌOԈO�h

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